Fisica computazionale della materia (Bachelet-Moroni)
lezioni 3 e 4 (venerdí 6 marzo 2015)
- funzionali e derivate funzionali: richiamo all'ultima parte della lezione 2 (per approfondire questo argomento una buona fonte sono le pagine 48-54 delle dispense del corso di Roi Baer su Electron density functional theory, riferimento molto utile anche per altri argomenti di lezioni successive )
- principio variazionale associato all'equazione di Schödinger (MQ pagine 82-84) [1]
- richiami di meccanica classica e quantistica:
- se un sistema quantistico ha spin semi-intero ed è invariante sotto inversione temporale, ogni suo livello energetico è almeno doppiamente degenere (teorema di Kramers, vedi anche MQ pagine 268-271)
- in assenza di campo magnetico l'hamiltoniana non relativistica di un elettrone è reale, la sua funzione d'onda ubbidisce alla stessa equazione di Schrödinger della sua complessa coniugata, e perciò le funzioni d'onda possono essere sempre scelte reali
- forza gravitazionale, potenziale centrale υ(r)= —K/r
- energia cinetica radiale, momento angolare ℓ, potenziale efficace, punti di inversione della velocità radiale
- classicamente per ε < υ(∞) orbite chiuse stabili per ℓ ≠ 0, caduta (rettilinea) sul centro per ℓ = 0
- forza coulombiana, potenziale centrale υ(r)= —K/r
- classicamente niente orbite chiuse stabili, caduta (spiraliforme) sul centro anche per ℓ ≠ 0 in quanto una carica accelerata (Maxwell) emette radiazione e.m. perdendo progressivamente energia
- l'atomo di idrogeno (e idrogenoidi: un elettrone e una carica nucleare Z) è stabile solo perché su scala microscopica vale la meccanica quantistica (energie discrete, "orbitali")
- nel caso quantistico la caduta sul centro non avviene nemmeno per ℓ = 0 (principio di indeterminazione): proprio lo stato fondamentale ha momento angolare nullo [2]
- ora la particella può andare anche oltre il punto di inversione classico, dove l'energia cinetica è negativa (zona classicamente proibita)
- energia cinetica quantistica e curvatura locale della funzione d'onda
- energia media e energia cinetica media di stato fondamentale per un elettrone nel potenziale di un nucleo di carica Z qualunque (in unità atomiche la costante K eguaglia la carica nucleare Z)
- per i nuclei con Z grande (che sono i piú pesanti [3]) la velocità non è del tutto trascurabile rispetto a quella della luce
- sviluppo in potenze di v/c dell'equazione di Dirac per l'atomo di idrogeno (TQR pagine 151-157) [4], effetti relativistici come perturbazione: ordine zero, equazione di Schrödinger; primo ordine, equazione di Pauli (effetti visibili solo in presenza di campo magnetico); secondo ordine, effetto spin-orbita (doppietti relativistici) e effetti scalari
- degenerazione coulombiana (anticamente chiamata "accidentale"): se il potenziale è esattamente coulombiano, in meccanica quantistica non relativistica (equazione di Schrödinger) tutti gli stati con lo stesso numero quantico principale n e diverso momento angolare orbitale ℓ sono degeneri; in meccanica quantistica relativistica (equazione di Dirac), invece, sono gli stati con lo stesso numero quantico principale e uguale momento angolare totale 𝒿 ad essere degeneri (oltre che sul Landau trovate l'esercizio è completamente svolto per esempio qui); in entrambi i casi, non appena il potenziale devia dalla legge 1/r, questa degenerazione è rimossa
- spinori e spin-orbitali (pagina 1 dei miei appunti sul metodo Hartree-Fock; attenzione le parole in arancione corrispondono a link)
- MQ = L. D. Landau e E. M. Lifsits, Fisica teorica. Vol. 3: Meccanica quantistica. Teoria non relativistica. Editori Riuniti 1999.
- Compiti a casa: dimostrare che (a) per una particella quantistica in un potenziale esterno (locale e puramente moltiplicativo) la funzione d'onda dello stato fondamentale non cambia mai segno, ovvero è priva di nodi spaziali (b) in un potenziale centrale l'unico stato con funzione d'onda priva di nodi spaziali è lo stato 1s. Se queste due cose sono vere (e sono vere) ne consegue che in un potenziale centrale, quindi anche per l'idrogeno, lo stato fondamentale è 1s.
- nei nuclei stabili il peso atomico è circa proporzionale alla carica nucleare (vedi carta di Segrè)
- TQR = L. D. Landau e E. M. Lifsits, Fisica teorica. Vol. 4: Teoria quantistica relativistica. (a cura di E. M. Lifsits, V. B. Berestetski, L. P. Pitaevskii) Editori Riuniti 1991.